可压缩大气中的干对流
在我们将上述思想应用于大气对流之前，我们必须考虑到这样一个事实，即大气是一种可压缩流体，其中p = p(p, T);具体来说，由于大气严格遵守完美气体定律，p = p/RT。现在，我们假设大气是干燥的，将考虑水分的影响推迟到第4.5节。包裹和环境压力，温度和密度图4.5中z = z1处为p1 =
p(z1) T1 = T(z1) p1 = p1/RT1。当我们考虑包裹到z2的绝热位移时，与不可压缩情况的真正区别就来了。当包裹上升时，它进入一个较低的压力环境。包裹会适应这种压力;在这个过程中，它会膨胀，对周围做功，从而冷却。因此在位移过程中，即使是绝热的位移，包裹体的温度也不守恒。为了计算图4.5中包裹到达z2时的浮力，我们需要确定其温度的变化情况。
4.3.1.的绝热递减率(在不饱和空气中)
考虑体积为V的单位质量理想气体，使pV = 1。如果一定量的热量，SQ，被包裹与周围环境交换，那么应用热力学第一定律SQ = dU + dW，其中dU是能量的变化量，dW是对外做的功的变化量，4给出了我们
其中cvdT是由于包裹温度变化引起的内能变化，pdV是包裹通过膨胀一定量dV对周围环境做的功。这里cv是等容比热。
我们现在的目标是重新排列式4-11，用dT和dp表示，这样我们就可以推导出dT是如何依赖于dp的。为此，我们注意到，由于pV = 1, dV = d(^ = -1 dp。
波兰物理学家鲁道夫·克劳修斯(1822-1888)开创了热力学科学。他是第一个精确地阐明热力学定律的人，该定律指出宇宙的能量是恒定的，它的熵趋于最大值。SQ = dU + dW这个表达式是克劳修斯提出的。
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