F0P rfzu c 1izu
在z + C;/c _*，5c =-ln -î + Cl (3.6.5) clku^ \ v / a v其中a为单位阶数值常数;C为积分常数，由等浓度在边界处与下一层连接，从而取决于薄近壁层的浓度变化所定义;Cl = (F0/pKUj)，)~1C - a"1 In u^/v。
为了估计常数C，提出了几种方法。其中最简单的是使用雷诺兹假设(或通常称为雷诺兹类比)，即在近似恒定的通量层中动量和混合物转移的机制的同一性。这等价于分配关系
Fo / P
(u2 - U1)(c2 - Ci) (u2 - uj
其中wl5 u2和cl5 c2为两个固定高度的平均速度和掺合物浓度。
对比(3.6.3)和(3.2.8)以及(3.6.5)-(3.2.12)可知，只有在包括粘性缓冲层在内的整个边界层Sc = 1, a = 1时，上述关系才成立。换句话说，它的引入相当于折现掺合料扩散受分子施密特数影响的变化。后者相当于水蒸气的0.62。
转向讨论在粗糙壁面附近的外加剂扩散，我们注意到，在这种情况下，雷诺类比在一般情况下是不满足的，因为动量交换现在不依赖于粘度，扩散继续由分子转移控制。在这种情况下，除了以ac与湍流施密特数成反比的形式给出掺合料浓度剖面的表达式(见下文)，然后使用经验数据(例如，来自实验室实验的数据)确定参数Sc0，这意味着近表面浓度的跳跃。基于维度的考虑，Yaglom和Kader(1974)表明，对于温度，数值参数SQq/T^(这里= -H /pcpKU#是温标)是表面雷诺数Re0的函数，并通过关系与它相关联
但是，由于讨论已经转向温度，值得记住的是，严格地说，由于在受热液体中出现额外的浮力以及分子粘度和热导率对温度的依赖，它与被动外加剂的鉴定是没有理由的。
3.7海面阻力系数、换热系数和蒸发系数
我们已经多次提到海面阻力系数。现在是时候解释它的含义，以及与之相关的热交换和蒸发系数。我们命名为阻力系数，热交换系数(斯坦顿数)和蒸发系数
(道尔顿数)以动量、热量和水分交换的无量纲积分特征分别定义为
CU = X4, Co = ~H/pc>， C = ~E/P。(3.7.1)
U U (0 - 60) U (q - q0)
其中60和q0为下垫面的温度和空气比湿度;U、0、q分别为固定高度z处的平均风速、平均温度、平均比湿。
根据这些定义和式(3.4.1)和式(3.6.5)描述对数边界层中平均风速和任意无源混合物的垂直分布，C”、C0和Cq的表达式可以表示为
继续阅读:电阻定律和热湿交换定律
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