倾斜入射
斜入射波通过传播时间和振幅两个可观测性质提供了水合物沉积物中p波速度的重要信息。广角旅行时间提供长波通过法向偏移和叠加速度分析(如:
(Ecker et al.， 2000;Hyndman和Spence, 1992))，正演建模，或反演((Katzman等人，1994;Tinivella和Accaino, 2000))。随最大入射角的增大，走时分析测定速度的精度也随之增大。例如，在深水中，长偏移量海底地震数据(例如，(Katzman et al.， 1994;Korenaga et al.， 1997))通常提供比在有限长度的拖缆上获得的数据更好的速度测定。
斜向撞击边界的p波振幅的分配由一组复杂的方程描述，即Zoeppritz方程(Zoeppritz, 1919)。假设p波入射，会出现两个重要的现象:(1)R的斜率作为入射角的函数取决于剪切模量，因此取决于Vs(例如Ostrander, 1984)。(2)在斜角处，由于入射p波的水平牵引作用，部分振幅转变为s波(P-to-S转换波，ps波)。图1显示了不同地层边界地震性质对比的振幅划分。
图1:入射p波、反射p波和反射p - s转换波的振幅与入射角的关系。归一化为入射p波振幅的绝对值。对于靠近海底的疏松海洋沉积物，弹性参数是真实的:上层:Vp: 1600 m/s;Vs=200 m/s(左)，400 m/s(右)，密度=1700 kg/m3。下层::Vp: 1600 m/s;Vs=400 m/s(左)，200 m/s(右)，密度=1700 kg/m3。注意p -反射响应的差异取决于Vs的增加或减少。反射的p振幅增加，直到所有的p能量都以临界角度反射，速度对比为62.7°。P-to-S到达具有Vs减小的负极性(其中Vs增大的到达极性定义为正极性)。
图1:入射p波、反射p波和反射p - s转换波的振幅与入射角的关系。归一化为入射p波振幅的绝对值。对于靠近海底的疏松海洋沉积物，弹性参数是真实的:上层:Vp: 1600 m/s;Vs=200 m/s(左)，400 m/s(右)，密度=1700 kg/m3。下层::Vp: 1600 m/s;Vs=400 m/s(左)，200 m/s(右)，密度=1700 kg/m3。注意p -反射响应的差异取决于Vs的增加或减少。反射的p振幅增加，直到所有的p能量都以临界角度反射，速度对比为62.7°。P-to-S到达具有Vs减小的负极性(其中Vs增大的到达极性定义为正极性)。
地震射线以斜角撞击地层边界遵循斯涅尔光学定律。入射、反射和透射p波和s波的入射角与地层速度成反比。因此
(sin00 /V， = (sin92)/V2 (4))
图2显示了穿越层边界的光线路径示意图和本章使用的注释。
PS-r
vp = ie
与c = 2
PS-r
vp = ie
与c = 2
PS-t
PS-t
图2:入射p波(P-i)根据斯涅尔定律的射线路径。弹性模型如图1所示，Vs增大。P-r:反射p波(通常标记为PP);PS-r:反射p - s转换波(通常简称为“ps波”);P-t:发射p波;PS-t:发射p - s转换波。
振幅分析提供了仅从走时分析无法获得的信息。例如，振幅-偏置建模被广泛用于估计p波数据的Vs对比。波形反演可以提供精确的模型短波长p -速度变化，如后面部分所讨论的(Korenaga等人，1997;Minshull等人，1994;Pecher等人，1996a;Singh et al.， 1993)。
继续阅读:底部模拟反射作为区域天然气水合物代理41 bsr性质
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